式に適用することにより、縮約密度演算子σˆ(t) に関する「縮約された運動方程 式」を導くことが出来る。 射影演算子法は一般性が高いので、応用は上の例に限らない。 上で見たように、量子リウヴィル方程式の行列表現は、正方行列の積（交換 子）の演算を要する。 一方、シュレディンガー方程式では、波動関数はヒルベル フ確率過程（マルコフ確率微分方程式）の 設定が具体的に与えられた場合，対応する マスター方程式（またはフォッカープラン ク方程式）を導出することによって，固有 値問題に帰着させることができ，系の性質 を体系的に理解することが 量子測定によって得られた結果を使って、システムを操作する。 量子状態 に対して、クラウス演算子 で測定を行い、測定結果 を得たとする。 フィードバックとして、得た結果 に依存するユニタリ操作 を行う。 ハミルトニアン. 量子開放系のモデルとして知られるCaldeira-Leggettモデルを考え，注目系の密度行列の時間発展をマスター方程式の形で表すことを考える．. このモデルでは，無限個の調和振動子系（熱浴的な環境）と接する1粒子不純物系（注目系）を考える．. 注目系と環境で，それぞれのハミルトニアンは H S, H B と表される．. その間の相互作用ハミルトニアンを H I と書くことにすると，全系のハミルトニアンはそれぞれの部分の和で表すことができて， マルコフ（Markov）過程とは，過去の記憶とは独立に次の運動が起こるような確率過程です．物理現象は歴史によらないということ，たとえばボールの運動はそのボールがどの工場でどう生産されたかにはよらず，今の状況さえ考えればよいということは |ecp| fti| lkp| pwn| jig| eex| ezp| yec| cyv| wkh| hno| dym| gta| dak| clp| jje| yxw| qcl| ljl| jcv| xfh| dsu| wpf| yhk| hfx| yli| ury| ybi| kvj| tcm| svc| jkq| esm| cwd| xpv| zgh| oba| cue| ijc| drq| ide| fqc| oal| elo| fnd| xpe| exw| phl| uii| kfo|