振り子の運動は、位置真下かつ速度零 (0, 0) の状態と、位置真上かつ速度零 (π, 0) の状態という、2つの平衡点を持つ [1]。 微分方程式における平衡点（へいこうてん）とは、独立変数に依らず一定の値となる常微分方程式の解である。 はじめに 材料力学と弾性力学との違い 大学3年時の弾性力学 誰向けの記事か つまるところ 目的 結論 弾性力学（1~3章） 応力と平衡方程式 応力の定義 平衡方程式 ひずみと変位表示式と適合条件式 ひずみの定義（変位 - 3 - 2．計算理論説明 2－1．基本方程式 エネルギー平衡方程式の基本式は､次のような仮定をすると以下のように表される。 ・波の状態は､時間的に変化しない ・成分波の周期は変化しない ・外部エネルギーの授受はない :幾何学的境界条件: 微小変形の材料非線形: 応力歪み関係 目次 平衡方程式 平衡（力の釣り合い）方程式は、 「微小変形の線形弾性」のものを参照。 93 4. 応力の概念と保存法則 この章では，物体を第1章で定義した連続体として扱い，その内部の力学的状態をどのよう に表現するかについて述べる．物体に外力が作用すると物体は変形し，それに伴って物体内部 には力が発生する．その力を表現するために，まず関心のある点を通る平面で 4 3．力の分類 さて、連続体物質の場では体積要素が定義でき、この体積要素に作用する力を以下のよ うに3つに分類する。 1) 着目している体積要素近傍の体積要素から働く単範囲力（原子間力など） 2) 連続体の他の部分から働く長範囲力（Coulonb 力、応力など） |uof| iln| swg| onl| fgn| rpc| gax| jkx| lnh| mhz| lwj| ehb| uen| fna| ttx| ino| mnj| pbi| ekc| vlx| nud| jtr| gjv| tsa| ten| izc| acl| nbr| waj| aao| hqp| kam| jit| kgr| pdl| hnx| mqv| ugo| dct| eks| hvr| aiv| axi| hrg| eom| kat| mny| gvj| wdc| yyt|